在第3段中,借助考虑离心力求出了理论扬程的基本公式,同一关系式更普遍地也可以根据动量理论来求得。齿轮泵叶轮仍然是叶:片数无限多的理想叶轮,水认为总是沿叶片曲面而流动。关于动量矩,在力学上有如下的定理,即:
“单位时间内,对于流动流体某一中心的动量矩的增量(或减量),等于作用于其中心的力矩的增量(或减量)”。
根据这一定理研究泵的理论时,将这一理论称为动量理论。
这并不特别限于离心泵的叶轮,然而为方便起见采用了图2.12。现设Q为单位时间自叶轮流出的流量,Y为水单位体积的重量,力的力矩M由上述定理按下式表示之:
M是与齿轮油泵叶轮旋转所需要的力矩相等,设其角速度为。,则外部加给的功率为M”Q。对于一个没有损失的理想叶轮,由外部加入的能量应该等于产生Q流量对应的理论扬程.,于是 6.叶片数有限时对理论扬程的修正
以上所述的各式,是就单螺杆泵叶片数无限多,没有摩擦的理想叶轮而言,而实际的叶轮不过仅有数只叶片,因此各叶片之间的流道是扩张的,水的流动是可以自由的,由于各叶片间的流动状态甚为复杂,因而理论扬程也较(2.8)式的值大为减小。将此式进行修正,则泵出口处实际给出的扬程H可用下式表示:
式中的扬程系数0是依叶片的形状、数目、叶轮的比转数及导叶装置的结构等而异,可自各种实验值求出。由(2.8)式及值大约在0.5^’0.8的范围内。当叶片数为有限值时,由于叶片间的流道宽阔,水的流动不一定平行于叶片曲而,因而同一圆周上的速度与压力的分布也就不相同了。实际上,叶轮旋转起来进行扬水时,若叶片前后两面作用的水压在各处都相等的话,叶片的前进就不受任何阻力了,于是叶片也就不能给水以能量。因而实际上叶片正面的压力较背而的压力高,这就出现了前进的阻力。并且因此各叶片之间的流速在叶片正面与背而也具有不同的值。、
这一叶片前后处压力及流速相差的原因,是由于叶片间的流道中产生了一种涡流(或称环流—译者注)。由于有涡流,其速度线图如图2.15所示受到了影响。即叶片数假定为无限大时的出口速度线图为人2B2C2,在叶片数有限时的实际情况下,其速度线图为是山于涡流的滑移,现将此用k2u浓示。k2为叶片出口处的环流系数,在**效率点一般k2=0.2-0.4,
在叶片入口处也产生k,u:的滑移,G型单螺杆泵因这值很小,可将其忽略,这样,考虑流动滑移的理论扬程Ht、用下式表示:
即叶片数为有限的情况下,卧式双螺杆泵叶轮给水以上述Hcb的理论扬程。可以实际有效利用的扬程IV与Ht、之比称为水力效率(Hydraulic Efficiency)
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